传输线的横向与纵向问题

kuaidi.ping-jia.net  作者:佚名   更新日期:2024-07-10
前面的传输线理论是基于双导线的定性模型得到的,不仅理论的严格性有缺陷,而且对于其他结构的传输线是否成立也需要证明。麦克斯韦方程告诉我们:

时变的电场/磁场可在空间形成电磁波。

电磁波可以沿着导体或介质表面传播,形成导行波。

传输线就是引导电磁波传输的装置。

实际中有多种传输线。

无论图所示的传输线的功能如何,但它们有一个共同的特点:

虽然各个传输线横截面不同,但任何传输线的横截面沿纵向不变。

猜想:不同传输线在横截面内的特性不同,但在纵向,特性应该是相同的根据传输线的特点,可采用柱坐标研究之。

在频域,电场E与磁场H均满足波动方程。

柱坐标系中,场可以分解为横向与纵向分量:

直角坐标系中

根据分离变量法,任何场量模式可以表示为横向因子与纵向因子之积,以 为例

式中, 称为模式电压。把E_{t} 代入波动方程,可得

最后

三个不相关的项相加为零,只能是各自常数,且之和为零。令

同理,对于横向磁场 ,可得类似的结果

可见,传输线可分解为横向问题与纵向问题:

横向问题对应场的横向因子满足的方程。

纵向问题对应场的纵向因子满足的方程。

不同的传输线,具有不同的横向问题,但纵向问题相同,或者说横向问题反映了传输线的个性,而纵向问题反映了共性。

纵向问题对应的模式电压和模式电流均满足波动方程,其解为

可以看出,与前面由双导线导出的传输线方程的解是一致的。但是,模式电压与模式电流之间的关系尚需证明。

 根据麦克斯韦方程,我们可以证明模式电压与模式电流之间满足传输线方程。

 因此,前面给出的传输线理论适合任何传输线。不同传输线只是特性阻抗和传播常数不同而已

二、由纵向场分量表示横向场分量

不失一般性,假设传输线传播行波,则各场分量均可表示为

根据Maxwell方程

利用旋度运算公式

由(2a)可得:

不必求解(4b),利用对偶关系

由(4b)与(5a)解出 、 ,由(4a)与(5b)解出 、 ,最后得

上式告诉我们,利用纵向场分量可以得出横向场分量,因此,六个场分量只需求解 、 两个分量

三、传输波型(模式)

传输线中的波按照纵向场分量可分为三种类型

(1)横电磁波(Transverse Electromagnetic Waves,TEM波)

TEM波的特征: 即无纵向场分量。由(6)可以看出,除非 ,否则所有的横向场量也为零,因此,TEM波存在非零解的

条件为 于是 对于无耗传输线γ = jβ,则β = k于是,横向场分量满足的波动方程为

可见,TEM波的横向场与静态场满足相同的方程。因此,在TEM波传输线中可以采用静态场中的方法定义电压,电流。设横向位函数 满足

则导体1与导体2之间的电压为

式中 分别表示导体1和导体2上的电位。导体上的电流

式中,C为导体的横截面周线。

【推论】 TEM波只能存在于多导体系统,不能存在于单导体系统中。 因为单导体系统中不可能存在异性静电荷或恒定电流,因此不可能存在与静态场类似的TEM波型的电磁场。

(2)TE波(Transverse Electric Waves)

(3)TM波(Transverse Magnetic Waves)

四、截止波数与截止波长

可知,传输线的传播特性与频率有关。

波截止时,场随距离成指数衰减,不能传播。 可见, 成为波是传输还是截止的分界线。称为截止波数,由此决定的频率称为截止频率

相应的波长称为截止波长

对于TEM波 TEM波不存在截止现象,而TE,TM波只有在 时才能传播,具有高通滤波的功能.

1、波速

相速度:等相位面沿传输线纵向移动的速度。(所在平面不同,不是在实物空间超过光速,例如影子在不同光线下在人的后到前超过人体速度但是在不同平面)

根据波传输时

分别是波在介质中的速度和波长。

群速度:许多频率组成的波群(信号)的速度。

群速代表着信号能量传播的速度。对于TEM波

色散:速度随着频率(波长)的变化而改变的特性称为色散特性。显然TE,TM为色散波,而TEM 为非色散波

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