如图，一质量为M，长度为l的均匀细棒，以O点为转轴，从静止在与竖直方向成θ角处自由下摆，到竖直位置时，

一根质量为m、长度为l的均匀细棒，可绕通过其A端的水平轴在竖直平面内自由摆动，求：

一根质量为m、长度为l的均匀细棒，可绕通过其A端的水平轴在竖直平面内自由摆动，求：

（1）细棒在竖直位置和水平位置时的角加速度β；

（2）若棒从θ角位置开始静止释放，摆至水平位置时的角速度w。
解：
（1）竖直位置时，外力矩为0，角加速度为0；
水平位置：力矩mgL/2= Jβ，β=mgL/2J，代入 J= mL²/3，解得 β=3g/2L。
（2）θ为细棒和竖直方向夹角，由机械能守恒：
mgL（1-cosθ)/2= Jω²/2
解得 ω=√3g(1-cosθ)/L

由刚体定轴转动定律
mgl/2sinθ=ml^2*a
a=1/2glsinθ θ=90°-60°=30°
a=gl/4

设碰撞前细棒质心的速度为v,碰撞后细棒质心的速度为v1，物体速度为v2
细棒下摆到最低点碰撞后，由机械能守恒：
Mg(1/2*L-1/2*Lcosθ)=1/2*Mv1^2+1/2*mv2^2=1/2Mv^2……①
由动量守恒Mv=Mv1+mv2……②
联立①②，解出v1,根据v1=ω（0.5L),ω=2v1/L
同时可求出v2

0.5Mv2＋0.5mv2＝0.5Mgl（1－cos0），v＝根号下（Mgl（1－cos0））除（M＋m），w＝v÷r＝1＼l＊根号下（Mgl（1－cos0））除（M＋m）

碰撞前用动能定理，碰撞时用动量定理。就能求出。

一长为l,质量为m的匀质细杆竖直放置,下端与一固定的光滑水平轴O连接
答：解题过程如下图：

质量为m,长为l的均质细杆,可绕其一端的水平固定轴o转动
答：ε=3gcosθ/2l 解题过程如下：即：d（Jω）/dt=mglcosθ/2，则有：Jdω/dt=Jε=mglcosθ/2，其中：J=ml^2/3 解得：ε=3gcosθ/2l

如图,匀质细软绳(质量M, 长度L),开始对折悬 挂在天花板上,其中 A...
答：回答：解题过程如下图: 扩展资料定律特点 矢量性 动量是矢量。动量守恒定律的方程是一个矢量方程。通常规定正方向后,能确定方向的物理量一律将方向表示为“+”或“-”,物理量中只代入大小:不能确定方向的物理量可以用字母表...

3.一根质量为M ,长为L的质量均匀分布的细棒AB,可绕一穿过细棒中点的水平...
答：t=0时的速度为0,角速度ω=0.到达正下方时：由机械能守恒（取杆中心为重心）,则有mgL/2=mv^2/2 V=√gL 所以ω=V/(L/2)=√gL/(L/2)=2√g/L

一根质量为m,长为l的均匀细杆,可在水平桌面上绕通过其一端的竖直固定...
答：umgl 水平方向上滑动摩擦力等于uFn

求质量为m长为l的均直细杆对通过中心且与杆垂直的的折线的转动惯量
答：假设棒的线密度为λ=m/l，取一距离转轴 OO´为x处的质量元dm，可以得到微元的转动惯量为dm*x^2，对整个杆子对微元求积分,可得转动惯量。具体计算如图，

大学物理中,一根质量为m,长为l的均匀细棒受到的力矩为什么可以把这根细...
答：M=∫【0→l】（mg/l）xdx 而∫xdx=(x^2)/2,于是 M=（mg/l）(l^2)/2 =mgl/2

一根质量为m长度为l的匀质细棒,当绕其总长度1/3处转动时的转动惯量是...
答：以一个端点作转动轴的细棒的转动惯量是：Jo=∫r²dm =∫(0，l)λx²dx，（∵dm=λdx，r=x）=1/3λx³(0，l)=1/3λl³=1/3ml²，根据以上公式可得转动惯量是：J=(1/3)*(m...

质量为m,的均匀细杆长为1,通过光滑铰链悬挂在天花板上,
答：1 6 m L 2 ω 2 + 1 2 × 1 3 m v 2D =-△E P 代入解得v D = 0.5 gL 答：（1）外力F的最小值为0.11mg． （2）撤去外力F后，细杆从图示...

一长为l,质量为m的匀质细杆竖直放置,下端与一固定的光滑水平轴O连接
答：力矩大小=mg*r 其中r是重力作用线到转轴O之间距离，由图可见，力的作用线通过重心，轴到重力线之间距离为r=(L/2)*sin(theta)所以力矩M=mgLsin(theta)/2