载流无限长直导线的磁场是均匀的么
kuaidi.ping-jia.net 作者：佚名 更新日期：2024-05-20
无线长载流直导线产生的磁场大小和方向是怎样的？
一半径为R的无限长载流圆柱形导线内通有电流I,电流沿轴向,求空间磁场分布--
一无限长直圆筒,沿圆周方向上的面电流密度为i,则圆通内部的磁感应强度的...
答：说明：如果导线很短很短，B就是导线所在处的磁感应强度。其中，I和导线长度L的乘积IL称电流元。在非匀强磁场中比值F/IL是因点而异的，也就是在磁场中某一确定位置处，无论怎样改变I和L，F都与IL的乘积大小成比例地变化，比值F/IL跟IL的乘积大小无关。因此，比值F/IL的大小反映了各不同位置处...
有限长直导线周围磁场与无限长直导线是否相同
答：有限长直导线周围磁场与无限长直导线是不相同的，周围磁场线，前者是以直导线为轴的一系列圆锥，而后者是圆柱。
通电直导线产生磁场场强的大小?
答：与电流强度为I的"无限长"通电直导线相距r的点的磁感应强度为B=2*10^-7*I/r 国际单位制中，比例系数K=μ0/4π=10^du-7T·m/A ，其中μ0= 4π*10^-7T·m/A 称之为真空磁导率，B=μ0I/(2πr)=2*10^-7I/r；上式表明，无限长载流直导线周围的磁感应强度B与导线到场点的距离成...
毕奥定律与安培环路定理的关系是什么?
答：你在把环路定理应用到有限长直导线的时候，由于这种情况下磁场并没有导线无限长时那样严格而完美的对称性（无限长直导线的磁场是柱对称的，而且可以简化为平行平面场来分析，事实上也确实是这么分析的，然而有限长直导线磁场是轴对称的，也不是平行平面场）。也就是说你在对有限长载流导线用环路定理的...
磁感应强度公式?
答：磁感应强度是描述磁场强弱的物理量，通常使用符号B来表示。对于半无限长载流直导线的磁感应强度，我们可以得出以下答案：该问题涉及到安培定则以及毕奥-萨伐尔定律。我们可以根据安培定则得出，载流直导线所产生的磁场是一个圆周磁场，并且磁感应强度的大小与直导线与磁场中某一点的距离以及电流强度有关。而...
电流i均匀地流过半径为r的无限长圆柱形导线,求空间磁场的分布?
答：长直细导线附近相距为r的一点磁场强度大小为 H=I‘/2πr（μ为磁导率），此处的I’应当是半径为r的圆所链环的电流I‘=（r^2/R^2）*I，得H=Ir/2πR^2（R为导线横截面半径）则磁场能量：W=（μ/2）|||H^2dV=（μI^2/4π^2*R^2)*2π(theta积分从0到2π)* |r^3dr(从0到...
无限大均匀带电的平面还有无限长均匀带电的直导线他们的电场强度方向...
答：或者正方体），使得长方体的一个表面与带电平面平行，根据带电平面无限大可知，两平面之间的电场线处处垂直于平面并且间隔均匀，对其中一个带电平面，E1*S=δS/ε0 两个带电平面在平面之间产生的电场等大同向，所以空间各处的电场为E=2*E1：E=2δ/ε0，方向从带正电的平面指向带负电的平面。
怎样描述磁感应强度的分布
答：选择通过P点的同轴圆L作为积分的闭合路径，则 上式表明，在导体内部，B与r成正比。对导体外部的点P，r>R，I所围的电流即圆柱体上的总电流I，由安培环路定理有：该式表明，在导体内部，B与r成反比。即长直载流圆柱体外部磁场B的分布与一无限长载流直导线的磁场的B分布相同。
大学物理 求解析
答：B的大小为：方向为：垂直纸面向里。解释：O处的磁场由两个半无限长的载流直导线和载流圆线圈共同叠加形成，而两个半无限长的载流直导线可等效为一无限长的载流直导线，利用载流圆线圈和无限长的载流直导线的磁场公式相加就可得到O点的总磁场，不过无限长的载流直导线在O点产生的磁场方向垂直纸面...
无限长载流直导线的磁场
答：还有方向问题，你算的是全部小磁场的数量和。可以把它们都乘cosθ，即投影到沿距离d的方向上，再这么积分
有限长载流直导线，电流流向一端，由于没有其它路径可走，电荷会在两端聚集。电荷随时间线性增长，那么由于电荷增多，产生的电场也会随时间增加。此时，电场是随时间变化的，根据麦克斯韦的位移电流的概念，就会产生磁场。所以空间某点的磁场等于使用安培环路定理计算出来的磁场加上变化的电场产生的磁场。
直接计算柱面通量啦！面元矢量方向与磁场方向垂直，所以为0
内部距中心r处磁场强度是Ir/(2πR^2)，外部距中心r处磁场强度是I/〔2πr 〕。导体内外的磁场强度都与磁化电流成正比。
在导体内，中心处为零，离中心越近，磁场越小，越靠近外壁磁场越大。而在导体外，离导体中心距离越大，磁场就越小，在导体表面磁场强度为最大。
注意事项：
磁感线是徦想的，用来对磁场进行直观描述的曲线，并不是客观存在的。
磁感线是闭合曲线，磁铁的磁感线，外部从N指向S，内部从S指向N。
磁感线的疏密表示磁感应强度的强弱，磁感线上某点的切线方向表示该点的磁场方向。
任何两条磁感线都不会相交，也不能相切。
磁感线(不是磁场线)的性质最好与电场线的性质对比来记忆。
一半径为R的无限长载流圆柱形导线内通有电流I,电流沿轴向,求空间磁场分布--
答：说明：如果导线很短很短，B就是导线所在处的磁感应强度。其中，I和导线长度L的乘积IL称电流元。在非匀强磁场中比值F/IL是因点而异的，也就是在磁场中某一确定位置处，无论怎样改变I和L，F都与IL的乘积大小成比例地变化，比值F/IL跟IL的乘积大小无关。因此，比值F/IL的大小反映了各不同位置处...
答：有限长直导线周围磁场与无限长直导线是不相同的，周围磁场线，前者是以直导线为轴的一系列圆锥，而后者是圆柱。
答：与电流强度为I的"无限长"通电直导线相距r的点的磁感应强度为B=2*10^-7*I/r 国际单位制中，比例系数K=μ0/4π=10^du-7T·m/A ，其中μ0= 4π*10^-7T·m/A 称之为真空磁导率，B=μ0I/(2πr)=2*10^-7I/r；上式表明，无限长载流直导线周围的磁感应强度B与导线到场点的距离成...
答：你在把环路定理应用到有限长直导线的时候，由于这种情况下磁场并没有导线无限长时那样严格而完美的对称性（无限长直导线的磁场是柱对称的，而且可以简化为平行平面场来分析，事实上也确实是这么分析的，然而有限长直导线磁场是轴对称的，也不是平行平面场）。也就是说你在对有限长载流导线用环路定理的...
答：磁感应强度是描述磁场强弱的物理量，通常使用符号B来表示。对于半无限长载流直导线的磁感应强度，我们可以得出以下答案：该问题涉及到安培定则以及毕奥-萨伐尔定律。我们可以根据安培定则得出，载流直导线所产生的磁场是一个圆周磁场，并且磁感应强度的大小与直导线与磁场中某一点的距离以及电流强度有关。而...
答：长直细导线附近相距为r的一点磁场强度大小为 H=I‘/2πr（μ为磁导率），此处的I’应当是半径为r的圆所链环的电流I‘=（r^2/R^2）*I，得H=Ir/2πR^2（R为导线横截面半径）则磁场能量：W=（μ/2）|||H^2dV=（μI^2/4π^2*R^2)*2π(theta积分从0到2π)* |r^3dr(从0到...
答：或者正方体），使得长方体的一个表面与带电平面平行，根据带电平面无限大可知，两平面之间的电场线处处垂直于平面并且间隔均匀，对其中一个带电平面，E1*S=δS/ε0 两个带电平面在平面之间产生的电场等大同向，所以空间各处的电场为E=2*E1：E=2δ/ε0，方向从带正电的平面指向带负电的平面。
答：选择通过P点的同轴圆L作为积分的闭合路径，则 上式表明，在导体内部，B与r成正比。对导体外部的点P，r>R，I所围的电流即圆柱体上的总电流I，由安培环路定理有：该式表明，在导体内部，B与r成反比。即长直载流圆柱体外部磁场B的分布与一无限长载流直导线的磁场的B分布相同。
答：B的大小为：方向为：垂直纸面向里。解释：O处的磁场由两个半无限长的载流直导线和载流圆线圈共同叠加形成，而两个半无限长的载流直导线可等效为一无限长的载流直导线，利用载流圆线圈和无限长的载流直导线的磁场公式相加就可得到O点的总磁场，不过无限长的载流直导线在O点产生的磁场方向垂直纸面...
答：还有方向问题，你算的是全部小磁场的数量和。可以把它们都乘cosθ，即投影到沿距离d的方向上，再这么积分
