无限大均匀带电的平面还有无限长均匀带电的直导线他们的电场强度方向怎么看
运用 高斯定理 的话，十分简单。
http://baike.baidu.com/view/267040.htm
。
将左式中的dS积分后移到右边，E=σ/2ε0
（2ε0就是2）。
但问题是你懂微积分不？
用高斯定理，在带电平面附近，取一个长方体（或者正方体），使得长方体的一个表面与带电平面平行，根据带电平面无限大可知，两平面之间的电场线处处垂直于平面并且间隔均匀，对其中一个带电平面，
E1*S=δS/ε0
两个带电平面在平面之间产生的电场等大同向，所以空间各处的电场为E=2*E1：
E=2δ/ε0，方向从带正电的平面指向带负电的平面。
电场强度是个矢量，具有方向性，周围电荷产生的电场在这里能等大方向的电场，合成就为0。
用高斯定理，在带电平面附近，取一个长方体（或者正方体），使得长方体的一个表面与带电平面平行，根据带电平面无限大可知，两平面之间的电场线处处垂直于平面并且间隔均匀，对其中一个带电平面，E1*S=δS/ε0
两个带电平面在平面之间产生的电场等大同向，所以空间各处的电场为E=2*E1：E=2δ/ε0，方向从带正电的平面指向带负电的平面。
扩展资料：
由于磁力线总是闭合曲线，因此任何一条进入一个闭合曲面的磁力线必定会从曲面内部出来，否则这条磁力线就不会闭合起来了。如果对于一个闭合曲面，定义向外为正法线的指向，则进入曲面的磁通量为负，出来的磁通量为正，那么就可以得到通过一个闭合曲面的总磁通量为0。这个规律类似于电场中的高斯定理，因此也称为高斯定理。
两者有着本质上的区别。在静电场中，由于自然界中存在着独立的电荷，所以电场线有起点和终点，只要闭合面内有净余的正（或负）电荷，穿过闭合面的电通量就不等于零，即静电场是有源场；而在磁场中，由于自然界中没有磁单极子存在，N极和S极是不能分离的，磁感线都是无头无尾的闭合线，所以通过任何闭合面的磁通量必等于零。
参考资料来源：百度百科-高斯定理
答：无限大均匀带电平面，电场线与平面垂直，即电场线是平行的，所以是匀强电场
答：研究第一象限的情况：第一象限内，带正电平面A1B1形成电场方向竖直向上，带负电平面A2B2形成的电场方向水平向左，如图细实线所示，合场强方向如图粗黑线所示，根据等势面与电场线垂直可知，等势面如虚线所示．同理分析其他象限内等势面的分布情况．如图虚线所示．故选：A．
答：但是，由于它对静电场的描述是不完备的，因此利用它求场强 是有条件的，它要求带电系统及其电场分布一定具有某种空间对称性。实际上，只有当场强分布具有球对称性（如均匀带电球面、球壳和球体等）、轴对称性（如无限长均匀带电直线、圆柱面、圆柱筒和圆柱体等）或者平面对称性（如无限大均匀带电平面或...
答：无限大均匀带电平面两侧的电场强度为E=σ/(2ε0)。这个公式对于靠近有限大小的带电平面的地方也适用。这就是说，根据这个结果，导体表面附近的电场强度也应是E=σ／（2ε0），它比静电平衡时导体表面电场强度E=σ／ε0小一半。电场线的性质 （l）电场线是假想的，不是真实的。（2）电场线起于...
答：若将k=1/4πε代入，则可得E＝σ/2ε，正是无限大均匀带电平板的场强。电场是电荷及变化磁场周围空间里存在的一种特殊物质。电场这种物质与通常的实物不同，它不是由分子原子所组成，但它是客观存在的，电场具有通常物质所具有的力和能量等客观属性。电场的力的性质表现为：电场对放入其中的电荷有...
答：因为B导体原来是中性的由感应带电，所以这里的平面导体板B的两面总电量为0。而每一个面上的总电量不为0，但两个面上的电荷量相等，符号相反，所以总电量为0。
答：利用高斯定理，做圆柱形包络面，穿过带电平面 设圆柱体底面半径为r 有 2*E*pi*r^2=pi*r^2*σ/ε ε是真空中的介电常数 得 E=σ/2ε 左边的无限大均匀带电平面A，一半电场线在左，一半电场线在右，右边的电场线全部终止于极板B上，那么B上的电荷量应该是A的一半，这样才能恰好使电场线...
答：无限大均匀带电平面的电场强度大小为σ/2ε0，其中σ为平面上单位面积上的电荷量，ε0为真空介电常数。这个结果可以通过高斯定理求得。假设带电平面与平面垂直方向的电场强度为E，考虑一个高斯面，它与带电平面平行，并且包围一个面积为A的矩形区域。由于高斯面与电场方向垂直，因此高斯面上的电场强度...
答：“无限大”均匀带正电荷的平面的电场强度E不随x有大小变化，但板的两侧电场方向相反，所以选C
答：首先进行定性分析，以圆柱的轴线为z轴建立圆柱坐标系。由于对称性可知电场强度与z无关，与φ无关，仅与r有关。分柱内柱外进行求解。根据高斯定理，以半径r作单位长圆柱，就相当于一圆环。对于球外的场点，即rr时，可直接使用高斯定理求解。对均匀带电的无限大导体板，无限长的带电圆柱，都可以通过...
